赵奕在《粒子的边界理论》中，就构建出了光子的边界，可以说是‘边界理论的运用例证’，但完成费米子和玻色子的边界构架，难度是完全不一样的。

首先，要明确一个概念，什么是费米子，什么是玻色子？

按照现有粒子体系的区分，由全同粒子组成的体系中，如果在体系的一个量子态（即由一套量子数所确定的微观状态）上只允许容纳一个粒子，这种粒子称为费米子。

或者说自旋为半奇数（12，32……）的粒子统称为费米子，服从费米·狄拉克统计，费米子满足泡利不相容原理，即不能两个以上的费米子出现在相同的量子态中。

轻子，核子和超子的自旋都是12，因而都是费米子。自旋为32，52，72等的共振粒子也是费米子。

中子、质子都是由三种夸克组成，自旋为12，奇数个核子组成的原子核。因为中子、质子都是费米子，故奇数个核子组成的原子核自旋是半整数。

玻色子是遵循玻色—爱因斯坦统计，自旋量子数为整数（0，1……）的粒子，比如介子、氘核、氦-4等复合粒子以及希格斯粒子、光子、胶子、和z等基本粒子。

以上的定义可以发现，所有的粒子依照自旋量子数来区分，就只有两种：费米子和玻色子。

电子是费米子的典型，而光子是玻色子的典型。

赵奕最开始所论证的光子，也只是玻色子中的一个典型，现在他则是要论证玻色子，等于是从典型跨越到整体，对费米子的论证也是如此。

利用数学架构出典型的难度，和架构出整体的难度，绝对不是一个级别上的。

这也是超对称问题论证的关键。

只要架构出费米子和玻色子的能量组成，后续就只是在架构的基础上，进行数学、物理角度的‘对称分析’了。

……

费米子和玻色子的能量构架，是超对称问题论证的核心。

赵奕花费了一个半小时，对费米子和玻色的能量架构进行分析，并一一填上最初始能量点位的数学理论取值。

后续再以数学方程、函数的形式，进行边缘能量架构的总结。